(0 artículo(s) en el carrito)
Ver (0 artículo(s) en el carrito)
Satisfacción total garantizada
(0 artículo(s) en el carrito)
Ver (0 artículo(s) en el carrito)
Satisfacción total garantizada

Uh oh...Unknown 0 can’t display all the features of our site.

May we suggest an alternative browser? Because you won’t want to miss out on all this goodness.
Partícula de dios - bosón de Higgs y el modelo est Camisetas
Partícula de dios - bosón de Higgs y el modelo est Camisetas
El bosón de Higgs o la partícula de Higgs es una partícula elemental propuesta en el modelo estándar de la física de partícula. El bosón de Higgs se nombra después de Peter Higgs que, junto con dos otros equipos, propuso el mecanismo que sugirió tal partícula en 1964. [4] [5] [6] la existencia de un campo de Higgs y de su bosón asociado de Higgs sería la más simple [7] de varios métodos explicar porqué algunas otras partículas elementales tienen Massachusetts según esta teoría, ciertas partículas elementales [nota 2] obtiene la masa obrando recíprocamente con el campo de Higgs que tiene fuerza no nula por todas partes, incluso en espacio de otra manera vacío. La excitación posible más pequeña del bosón- de Higgs de esto campo-es predicha para existir por la misma teoría, y que ésta sería perceptible, ha sido la blanco de una búsqueda larga en la física de partícula. Una de las metas fundamentales del Collider grande del Hadron (LHC) en la CERN en Ginebra, Suiza- la mayoría del acelerador de partícula potente y uno de los instrumentos científicos más complicados construir-era nunca probar la existencia del bosón de Higgs y medir sus propiedades que permitirían que los físicos confirmaran esta piedra angular de la teoría moderna. Según el modelo estándar, la partícula de Higgs es un bosón, un tipo de partícula que permita que las partículas idénticas múltiples existan en el mismo lugar en el mismo estado de quántum. No tiene ninguna vuelta intrínseca, ninguna carga eléctrica, y ninguna carga de color. Es también muy inestable, decayendo en otras partículas casi inmediatamente. Si el bosón de Higgs fuera mostrado para no existir, otros modelos de "Higgsless" serían considerados. En algunas variantes del modelo estándar puede haber bosones múltiples de Higgs. Debido a su papel posible en producir una propiedad fundamental de partículas elementales, el bosón de Higgs se ha referido como la "partícula de dios" en cultura popular, aunque muchos científicos miren esto como hipérbole. [citación necesaria] El 4 de julio de 2012, CMS y los equipos experimentales del ATLAS en el Collider grande del Hadron anunciaron independientemente que cada uno confirmaron el descubrimiento formal de un bosón previamente desconocido de la masa entre 125-127 GeV/c2, cuyo comportamiento era hasta ahora "constante con" un bosón de Higgs, mientras que añade una nota prudente que datos y el análisis adicionales eran necesarios antes positivamente de identificar la nueva partícula como siendo un bosón de Higgs de un cierto tipo. [corrija] descripción La existencia del bosón de Higgs fue predicha en 1964 para explicar el mecanismo de Higgs (llamado a veces en la literatura el Brout-Englert-Higgs, BEH o Brout-Englert-Higgs-Hagen-Guralnik-Triturar el mecanismo después de que sus proponentes originales [8]) - el mecanismo por el cual algunas partículas elementales son dadas Massachusetts [nota 2] mientras que el mecanismo de Higgs se considera confirmado para existir, la piedra angular del bosón sí mismo-uno de llevar teoría-no habían sido observadas y su existencia era sin confirmar. Su descubrimiento provisional puede validar en julio de 2012 el modelo estándar como esencialmente correcto, pues es la partícula elemental final prevista y requerida por el modelo estándar que todavía no había sido observado vía experimentos de la física de partícula. [9] Las fuentes alternativas del mecanismo de Higgs que no necesitan el bosón de Higgs también son posibles y serían consideradas si se eliminara la existencia del bosón de Higgs. Se conocen como modelos de Higgsless. El bosón de Higgs se nombra después de Peter Higgs, que escribió en 1964 uno de tres papeles innovadores junto al trabajo de Roberto Brout y François Englert y Tom trituraron, cubierta de la C.R. Hagen y de Gerald Guralnik qué ahora se sabe mientras que el mecanismo de Higgs y se describe el campo y el bosón relacionados de Higgs. Técnico, es la excitación del quántum del campo de Higgs, y el valor no nulo del estado de tierra de este campo, que da la masa a las otras partículas elementales, tales como quarks y electrones. El modelo estándar fija totalmente las propiedades del bosón de Higgs, a excepción de su Massachusetts. Se espera que no tenga ninguna vuelta y carga no eléctrica o color, y obra recíprocamente con otras partículas con la interacción débil y el Yukawa-tipo interacciones entre los diversos fermios y el Higgs coloca. Porque el bosón de Higgs es una partícula muy masiva y decae casi inmediatamente cuando está creado, sólo un acelerador de partícula muy de gran energía puede observarla y registrar. Los experimentos para confirmar y para determinar la naturaleza del bosón de Higgs usando el Collider grande del Hadron (LHC) en la CERN comenzaron a principios de 2010, y fueron realizados en Tevatron de Fermilab hasta su cierre a finales de 2011. La consistencia matemática del modelo estándar requiere que cualquier mecanismo capaz de generar las masas de partículas elementales llegue a ser visible en las energías sobre 1,4 TeV; [10] por lo tanto, el LHC (diseñado para chocar dos 7 haces del protón de TeV, pero actualmente corriendo en 4 TeV cada uno) fue construido para contestar a la cuestión de independientemente de si existe el bosón de Higgs. [11] El 4 de julio de 2012, los dos experimentos principales en el LHC (ATLAS y CMS) ambos divulgaron independientemente la existencia confirmada de una partícula previamente desconocida con una masa de cerca de 125 GeV/c2 (cerca de 133 masas del protón, por orden de 10−25 kilogramo), que es "constante con el bosón de Higgs" y creído extensamente para ser el bosón de Higgs. Advirtieron que el trabajo adicional sería necesario confirmar que es de hecho el bosón de Higgs (significado que tiene las propiedades teóricamente previstas del bosón de Higgs y no es una cierta otra partícula previamente desconocida) y, si es así determinar qué versión del modelo estándar mejor apoya. [1] [2] [3] [12] [13] [corrija] descripción general En la física de partícula, las partículas elementales y las fuerzas dan lugar al mundo alrededor de nosotros. Los físicos explican los comportamientos de estas partículas y cómo obran recíprocamente usando el Modelo-uno estándar aceptaron extensamente el marco creído explicar la mayor parte del mundo que vemos alrededor de nosotros. [14] Inicialmente, cuando estos modelos eran desarrollados y probados, parecía que las matemáticas detrás de esos modelos, que eran satisfactorios en las áreas probadas ya, también prohibirían partículas elementales del tener cualquier masa, que mostrara claramente que estos modelos iniciales eran incompletos. En 1964 tres grupos de físicos lanzaron casi simultáneamente los papeles que describían cómo las masas se podrían dar a estas partículas, usando los acercamientos conocidos como fractura de la simetría. Este acercamiento permitió que las partículas obtuvieran una masa, sin la fractura de otras partes de la teoría de la física de partícula que estaban ya razonablemente correctas creído. Esta idea se conocía como el mecanismo de Higgs (no igual que el bosón), y experimentos posteriores confirmaron que tal mecanismo hace existir-pero no podrían mostrar exactamente cómo sucede. La teoría principal y más simple para cómo este efecto ocurre en naturaleza era que si una clase particular de "campo" (conocido como campo de Higgs) sucediera impregnar el espacio, y si podría obrar recíprocamente con las partículas fundamentales de una manera particular, después ésta daría lugar a un mecanismo de Higgs en naturaleza, y por lo tanto crearía alrededor de nosotros el fenómeno que llamamos la "masa". Durante los años 60 y los años 70 el modelo estándar de la física fue desarrollado sobre esta base, e incluyó una predicción y un requisito que para que estas cosas sean verdades, tuvo que haber un bosón-uno sin descubrir del fundamental partícula-como las contrapartes de este campo. Éste sería el bosón de Higgs. Si el bosón de Higgs fue confirmado para existir, pues el modelo estándar sugerido, después los científicos podrían ser satisfechos que el modelo estándar estaba fundamental correcto. Si el bosón de Higgs fuera demostrado no existir, después otras teorías serían consideradas como candidatos en lugar de otro. El modelo estándar también hizo claramente que el bosón de Higgs sería muy difícil de demostrar. Existe para solamente una fracción minúscula segundo antes de romper para arriba en otras partículas-tan rápidamente que no puede estar directamente detectar-y puede ser detectado solamente identificando los resultados de su decaimiento inmediato y analizándolos para mostrarlos fueron creados probablemente de un bosón de Higgs y de una no cierta otra fuente. El Higgs que el bosón requiere tanto energía crear (comparado a muchas otras partículas fundamentales) ese él también requiere un acelerador de partícula masivo crear las colisiones bastante enérgicas para crearlo y para registrar los rastros de su decaimiento. Dado un acelerador conveniente y detectores apropiados, los científicos pueden registrar trillones de las partículas que chocan, analizan los datos para las colisiones probablemente para ser un bosón de Higgs, y después realizan análisis adicional para probar cómo es probablemente que existe la demostración combinada los resultados un bosón de Higgs, y que los resultados no deben apenas chance. Los experimentos a intentar mostrar si el bosón de Higgs hizo o no existió comenzó en los años 80, pero hasta el 2000s podría ser dicho solamente que ciertas áreas eran plausibles, o ser eliminado. En 2008 el Collider grande del Hadron (LHC) fue inaugurado, siendo el acelerador de partícula más potente construido nunca. Fue diseñado especialmente para este experimento, y otras pruebas de la muy-alto-energía del modelo estándar. En 2010 comenzó su papel primario de la investigación: para probar independientemente de si existe el bosón de Higgs. A finales de 2011 dos de los experimentos del LHC comenzaron independientemente a sugerir "indirectas" de una detección del bosón de Higgs alrededor de 125 GeV. En julio de 2012 la CERN anunció [1] prueba del descubrimiento de un bosón con un nivel de energía y de otras propiedades constante con ésos esperados en un bosón de Higgs. El trabajo adicional es necesario para que las pruebas sean consideradas concluyentes (o refutado). Si la partícula nuevamente descubierta es de hecho el bosón de Higgs, la atención dará vuelta a considerar si sus características hacen juego una de las versiones existantes del modelo estándar. Los datos incluyen las pistas que los bosones o las partículas adicionales de la similar-masa se pudieron haber descubierto así como, o en vez de, el Higgs sí mismo de la CERN. Si un diverso bosón fuera confirmado, permitiría que y requeriría el desarrollo de nuevas teorías suplantara el modelo estándar actual. [corrija] historia Los físicos de la partícula estudian la materia hecha de las partículas fundamentales cuyas interacciones son mediadas por las partículas del intercambio conocidas como portadores de la fuerza. Al principio de los años 60 un número de estas partículas habían sido descubiertas o propuestas, junto con las teorías que sugerían cómo se relacionan el uno al otro; sin embargo, incluso las versiones aceptadas tales como la teoría de campo unificado eran sabidas para ser incompletas. Una omisión era que no podrían explicar los orígenes de la masa como propiedad de la materia. El teorema de Goldstone, referente a simetrías continuas dentro de algunas teorías, también aparecía eliminar muchas soluciones obvias. [15] El mecanismo de Higgs es un proceso por el cual los bosones del vector pueden conseguir la masa de resto [nota 2] sin explícitamente la fractura de la invariación del indicador. La oferta para una simetría tan espontánea que rompía el mecanismo fue sugerida originalmente en 1962 por Philip Warren Anderson [16] y convertido en un modelo relativista completo, independientemente y casi simultáneamente, por tres grupos de físicos: por François Englert y Roberto Brout en agosto de 1964; [5] por Peter Higgs en octubre de 1964; [4] y por Gerald Guralnik, la C.R. Hagen, y Tom trituraron (GHK) en noviembre de 1964. [6] Las propiedades del modelo eran consideradas más a fondo por Guralnik en 1965 [17] y por Higgs en 1966. [18] Los papeles mostraron que cuando una teoría del indicador se combina con un campo adicional que rompa espontáneamente al grupo de la simetría, los bosones de indicador pueden adquirir constantemente un Massachusetts finito en 1967, Steven Weinberg y Abdus Salam era el primer para aplicar el mecanismo de Higgs a la fractura de la simetría del electroweak, y mostrado cómo un mecanismo de Higgs se podría incorporar en teoría del electroweak de Sheldon Glashow, [19] [20] [21] en qué se convirtió en el modelo estándar de la física de partícula. Los tres papeles escritos en 1964 eran cada uno reconocido como papeles del jalón durante la celebración del aniversario de las letras físicas 50.as del estudio. [22] Concedieron sus seis autores también al J. 2010 J. Sakurai Prize para la física de partícula teórica para este trabajo. [23] (el conflicto de A también se presentó el mismo año; en caso de Premio Nobel Hasta tres científicos sea elegible, con seis autores acreditados para los papeles. [24]) dos de los tres papeles de PRL (por Higgs y por GHK) contuvieron las ecuaciones para el campo hipotético que eventual se conocería como el campo de Higgs y su quántum hipotético, el bosón de Higgs. El papel subsiguiente 1966 de Higgs mostró el mecanismo del decaimiento del bosón; solamente un bosón masivo puede decaer y decae puede probar el mecanismo. En el papel de Higgs el bosón es masivo, y en una frase cerrada Higgs escribe que "una característica esencial" de la teoría "es la predicción de multiplets incompletos de los bosones del escalar y del vector". En el papel por GHK el bosón es sin masa y desemparejado de los estados masivos. En estudios con fecha de 2009 y 2011, Guralnik indica que en el modelo de GHK el bosón es sin masa solamente en una aproximación más de orden inferior, pero no está conforme a ningún obstáculo y no adquiere la masa en órdenes más altas, y no añade que el papel de GHK era el único para mostrar que no hay bosones sin masa de Goldstone en el modelo y para dar un análisis completo del mecanismo de general Higgs. [25] [26] Además de explicar cómo la masa es adquirida por los bosones del vector, el mecanismo de Higgs también predice el coeficiente entre las masas del bosón de W y del bosón de Z así como sus acoplamientos con uno a y con los quarks y los leptons del modelo estándar. Posteriormente, muchas de estas predicciones han sido verificadas por las medidas exactas realizadas en el LEP y los colliders de SLC, así de forma aplastante confirmar que una cierta clase de mecanismo de Higgs ocurre en naturaleza, [27] solamente la manera exacta por la cual sucede todavía no se ha descubierto. Se espera que los resultados de la búsqueda para el bosón de Higgs proporcionen pruebas sobre cómo esto se observa en naturaleza. [corrija] las propiedades teóricas Artículo principal: Mecanismo de Higgs El modelo estándar predice la existencia de un campo, llamada el campo de Higgs, que tiene una amplitud no nula en su estado de tierra; es decir un valor de expectativa no nulo del vacío. La existencia de esta expectativa no nula del vacío rompe espontáneamente la simetría del indicador del electroweak que a su vez da lugar al mecanismo de Higgs. Es el proceso más simple capaz de dar la masa a los bosones de indicador mientras que sigue siendo compatible con teorías del indicador. [citación necesaria] su quántum sería un bosón escalar, conocido como el bosón de Higgs. [28] En los términos del laico el campo de Higgs era imaginado famoso por el físico David Miller como relacionado con un cuarto por completo de los trabajadores del fiesta político separados uniformemente en un cuarto. [29] [30] una persona anónima que pasa a través de la muchedumbre fácilmente sería como la interacción entre el campo y un fotón sin masa. El primer ministro británico, sin embargo, los paseos alrededor del cuarto reunido por un enjambre de admiradores y estaría más bién la interacción para una partícula que adquiere un Massachusetts finito. En el modelo estándar, el campo de Higgs consiste en el neutral cuatro componentes, dos unos y dos campos componentes cargados. Ambos los componentes y cargado de los campos neutrales son los bosones de Goldstone, que actúan como los componentes longitudinales de la tercero-polarización del W masivo+, Bosones del w, y de Z. El quántum del componente neutral restante corresponde (y se observa teóricamente como) al bosón masivo de Higgs. [31] Puesto que el campo de Higgs es un campo escalar, el bosón de Higgs no tiene ninguna vuelta. El bosón de Higgs es también su propia antipartícula y es CP-uniforme, y tiene carga eléctrica y de color cero. [32] El modelo estándar mínimo no predice la masa del bosón de Higgs. [33] Si esa masa está entre 120 y 180 GeV/c2, después el modelo estándar puede ser válido en las escalas de la energía hasta el final hasta la escala de Planck (GeV 1018). [34] Muchos teóricos esperan que la nueva física más allá del modelo estándar emerja en la TeV-escala, sobre la base de propiedades insatisfactorias del modelo estándar. [citación necesaria] la escala total más alta posible permitida para el bosón de Higgs (o una cierta otra simetría del electroweak que rompe el mecanismo) es 1,4 TeV; más allá de este punto, el modelo estándar llega a ser contrario sin tal mecanismo, porque el unitarity se viola en ciertos procesos de la dispersión. [citación necesaria] En teoría, la masa del bosón de Higgs se puede estimar indirectamente. En el modelo estándar, el bosón de Higgs tiene un número de efectos indirectos; especialmente, Higgs coloca resultado en correcciones minúsculas a las masas de los bosones de W y de Z. Las medidas de precisión de los parámetros del electroweak, tales como el constante de Fermi y las masas de los bosones de W/Z, se pueden utilizar para obligar la masa del Higgs. En julio de 2011, las medidas del electroweak de la precisión nos dicen que la masa del bosón de Higgs es más baja que cerca de 161 GeV/c2 en el nivel de confianza del 95% (CL). Este límite superior aumenta a 185 GeV/c2 al incluir el LEP-2 dirige un límite más bajo de la búsqueda de 114,4 GeV/c2. [27] Estos apremios indirectos confían en la suposición que el modelo estándar está correcto. Puede todavía ser posible descubrir un bosón de Higgs sobre 185 GeV/c2 si es acompañado por otras partículas más allá de ésos previstas por el modelo estándar. [citación necesaria] El modelo estándar mínimo como se describe anteriormente contiene solamente un doblete complejo de Higgs de la isospina; sin embargo, también es posible tener un sector extendido de Higgs con los dobletes o los tríos adicionales. El sector no mínimo de Higgs favorecido por teoría es los modelos del dos-Higgs-doblete (2HDM), que predicen la existencia de un quinteto de partículas escalares: dos bosones neutrales CP-uniformes h0 y H0 de Higgs, un bosón neutral CP-impar A0 de Higgs, y dos cargaron las partículas H± de Higgs. El método dominante para distinguir diversas variaciones de los modelos 2HDM y del SM mínimo implica su acoplamiento y los coeficientes de ramificación del Higgs decaen. El Tipo-Yo supuesto modelo tiene un doblete de Higgs el juntarse arriba y abajo de los quarks, mientras que el segundo doblete no se junta a los quarks. Este modelo tiene dos límites interesantes, en los cuales el Higgs más ligero no se junta a los fermios (fermiophobic) o a los bosones de indicador (indicador-fóbicos). En el 2HDM del Tipo-Ii, un para arriba-tipo quarks de los pares del doblete de Higgs solamente, mientras que el otro solamente abajo-tipo quarks de los pares. Muchas extensiones al modelo estándar, incluyendo el supersymmetry (SUSY), contienen a menudo un sector extendido de Higgs. Muchos modelos supersymmetric predicen que el bosón más ligero de Higgs tendrá una masa solamente levemente sobre los límites experimentales actuales, aproximadamente 120 GeV/c2 o menos. [citación necesaria] el modelo estándar Supersymmetric mínimo pesadamente investigado (MSSM) pertenece a la clase de modelos con un Tipo-Ii sector del dos-Higgs-doblete y se podría eliminar por la observación de un Higgs que pertenece a un Tipo-Yo 2HDM. [corrija] los mecanismos alternativos para la fractura de la simetría del electroweak Artículo principal: Modelo de Higgsless En el año posterior al campo y al bosón de Higgs fueron propuestos, varios modelos alternativos se han propuesto por los cuales el mecanismo de Higgs pudo ser observado. El bosón de Higgs existe en alguno, pero no todo, teorías. Por ejemplo, existe en el modelo estándar y las extensiones tales como el modelo estándar Supersymmetric mínimo con todo no se espera que exista en modelos alternativos tales como tecnicolor. Los modelos que no incluyen un campo de Higgs o un bosón de Higgs se conocen como Higgsless modelan. En estos modelos, dinámica fuertemente que obra recíprocamente bastante que una producción adicional del campo (de Higgs) el valor de expectativa no nulo del vacío que rompe simetría del electroweak. Una lista parcial de estos mecanismos alternativos es: Tecnicolor, [35] una clase de modelos que intenta mímico la dinámica de la gran fuerza como manera de romper simetría del electroweak. Modelos dimensionales adicionales de Higgsless donde el papel del campo de Higgs es desempeñado por el quinto componente del campo del indicador. [36] Modelos de Abbott-Farhi bosones del vector compuesto de W y de Z. [37] La teoría condensada del quark superior en la cual un campo escalar fundamental de Higgs es substituido por un campo compuesto compuso del quark superior y de su antiquark. El modelo de la trenza de las partículas del modelo estándar de Sundance Bilson-Thompson, compatible con gravedad de quántum del lazo y teorías similares. [38] Una meta de los experimentos de LHC y de Tevatron es distinguir entre estos modelos y determinar si existe el bosón de Higgs o no. [corrija] búsqueda experimental Como otras partículas masivas (e.g. el quark superior y los bosones de W y de Z), los bosones de Higgs decaen a otras partículas casi inmediatamente, mucho antes pueden ser observados directamente. Sin embargo, el modelo estándar predice exacto los modos posibles de decaimiento y de sus probabilidades. Esto permite la creación y el decaimiento de un bosón de Higgs que se mostrará por el examen cuidadoso de los productos de decaimiento de colisiones. La búsqueda experimental por lo tanto comenzó en los años 80 con la abertura de los aceleradores de partícula suficientemente potentes a proporcionar las pruebas relacionadas con el bosón de Higgs. Puesto que se esperaba que el bosón de Higgs fuera muy masivo y duro de detectar, y si existió, podría tener cualquier masa en una gama muy amplia, un número de instalaciones muy avanzadas fue requerido eventual para la búsqueda. Éstos incluyeron su decaimiento, si es posible), y proceso y análisis muy potentes de partícula el acelerador y los detectores (para crear los bosones de Higgs y detectar de las granes cantidades de datos, [39] requiriendo instalaciones informáticas mundiales muy grandes. En última instancia sobre 300 trillón (3 x 1014) colisiones de Proton-Proton en el LHC eran analizados en confirmar el descubrimiento de la partícula. [39] Examen incluido técnicas experimentales de una amplia gama de las masas posibles (citadas a menudo en GeV) para estrechar gradualmente abajo el área de la búsqueda y eliminar masas posibles donde estaba análisis inverosímil, estadístico, y operación el Higgs de experimentos múltiples y de equipos para ver si los resultados de todos estaban en el acuerdo. [corrija] exclusión de gamas posibles Antes del año-2000, los datos recopilados en el Collider grande del Electrón-Positrón (LEP) en la CERN habían permitido que un límite más bajo experimental fuera fijado para la masa del bosón de Higgs del modelo estándar de 114,4 GeV/c2 en el nivel de confianza del 95% (CL). El mismo experimento produjo una pequeña cantidad de acontecimientos que podrían ser como resultado de bosones interpretados de Higgs con una masa apenas sobre este corte apagado-alrededor de 115 GeV-pero el número de acontecimientos era escaso para extraer conclusiones definidas. [40] El LEP era en 2000 cerrado debido a la construcción de su sucesor, el Collider grande del Hadron (LHC). Este acercamiento de estrecharse abajo de y de excluir gamas posibles continuó bajo programas de Tevatron y de LHC. [corrija] Tevatron y Collider grande del Hadron La operación completa en el LHC fue retrasada por 14 meses de sus pruebas acertadas iniciales, el 10 de septiembre de 2008, hasta mediados de noviembre de 2009, [41] [42] siguiendo un imán apaga acontecimiento nueve días después de sus pruebas inaugurales que dañaron sobre 50 imanes superconductores y contaminaron el sistema del vacío. [43] El amortiguamiento fue remontado a una conexión eléctrica culpable y las reparaciones tardaron varios meses; [44] [45] la detección de falta eléctrica y los sistemas de apagar-dirección del rapid también fueron aumentados. En el Fermilab Tevatron, había también experimentos en curso que buscaban para el bosón de Higgs. En julio de 2010, los datos combinados de experimentos de CDF y de DØ en el Tevatron eran suficientes excluir el bosón de Higgs en la gama 158-175 GeV/c2 en el CL del 95%. [46] [47] resultados preliminares ampliaron en julio de 2011 la región excluida a la gama 156-177 GeV/c2 en el CL del 95%. [48] La colección de datos y el análisis en busca de Higgs se intensificaron a partir del 30 de marzo de 2010 cuando el LHC comenzó a actuar en 3,5 TeV. [49] Los resultados del preliminar de los experimentos del ATLAS y de CMS en el LHC excluyeron en julio de 2011 un bosón de Higgs del modelo estándar en la gama total 155-190 GeV/c2 [50] y 149-206 GeV/c2, [51] respectivamente, en el CL del 95%. Todos los intervalos de confianza antedichos fueron derivados usando el método de CLs. En diciembre de 2011 la búsqueda se había estrechado a la región aproximada 115-130 GeV, con un foco específico alrededor de 125 GeV, donde los experimentos del ATLAS y de CMS habían divulgado independientemente un exceso de acontecimientos, [52] [53] significando que más altamente el número que previsto de modelos de partícula compatibles con el decaimiento de un bosón de Higgs fue detectado en esta gama de la energía. Los datos eran escasos para mostrar independientemente de si estos excesos eran debido a las fluctuaciones del fondo (es decir ocasión al azar u otra las causas), y su significación estadística no era bastante grande extraer conclusiones con todo o aún formalmente a la cuenta como "observación", pero el hecho de que dos experimentos independientes tuvieran ambos excesos mostrados aproximadamente la misma masa llevó al considerable entusiasmo en la comunidad de la física de partícula. [54] El 22 de diciembre de 2011, la colaboración de DØ también divulgó limitaciones en el bosón de Higgs dentro del modelo estándar Supersymmetric mínimo, una extensión al modelo estándar. las colisiones del Proton-antiprotón (pp) con una energía centro de masa de TeV 1,96 habían permitido que establecieran un límite superior para la producción del bosón de Higgs dentro de MSSM que se extendía a partir del 90 a 300 GeV, y excluyendo el tanβ > 20-30 para las masas del bosón de Higgs debajo de 180 GeV (el tanβ es el coeficiente de los dos valores de expectativa del vacío del doblete de Higgs). [55] A finales de diciembre de 2011, por lo tanto se esperaba extensamente que el LHC proporcione suficientes datos a excluye o confirma la existencia del bosón de Higgs del modelo estándar a finales de 2012, cuando sus datos 2012 de la colisión (en las energías de 8 TeV) habían sido examinados. [56] Las actualizaciones de los dos equipos de LHC continuaron durante la primera parte de 2012, con los datos provisionales de diciembre de 2011 que eran confirmados y desarrollados en gran parte más lejos. [57] [58] [59] actualizaciones estaban también disponibles del equipo que analizaba los datos finales del Tevatron. [60] Todos los éstos continuos para destacar y para estrechar abajo la región de 125 GeV como mostrar características interesantes. El 2 de julio de 2012, la colaboración del ATLAS publicó análisis adicionales de sus 2011 datos, excepto gamas de la masa del bosón de 111,4 GeV a 116,6 GeV, a 119,4 GeV a 122,1 GeV, y a 129,2 GeV a 541 GeV. Observaron un exceso de acontecimientos correspondiente a las hipótesis de la masa del bosón de Higgs alrededor de 126 GeV con una significación local de la sigma 2,9. [61] La misma fecha, las colaboraciones de DØ y de CDF anunciaron el análisis adicional que aumentó su confianza. La significación de los excesos en las energías entre 115-140 GeV ahora fue cuantificada como 2,9 desviaciones estándar, correspondiente a un 1 en la probabilidad 550 de ser debido a una fluctuación estadística. Sin embargo, esto todavía faltó la confianza de la sigma 5, por lo tanto los resultados de los experimentos de LHC eran necesarios establecer un descubrimiento. Excluyeron las gamas totales de Higgs en 100-103 y 147-180 GeV. [62] [63] [corrija] descubrimiento del nuevo bosón El 22 de junio de 2012 la CERN anunció un seminario próximo que cubría los resultados provisionales para 2012, [65] [66] y las rumores comenzaron poco tiempo después a separarse en los medios que ésta incluiría una invitación importante, pero era confuso si esto sería una señal más fuerte o un descubrimiento formal. [67] [68] el 4 de julio de 2012 CMS anunció el descubrimiento de un bosón previamente desconocido con el ± 0,6 GeV/c2 [2] de la masa 125,3 [64] y del ATLAS de un bosón con la masa 126,5 GeV/c2. [3] [69] usando el análisis combinado de dos tipos de la interacción (conocidos como "canales "), ambos experimentos alcanzaron una significación local de la sigma 5 - o menos que un 1 en un millón ocasiones del error. Cuando los canales adicionales fueron tenidos en cuenta, la significación de CMS era la sigma 4,9. [2] Los dos equipos habían sido trabajo "cegados" de uno a por algún tiempo [cuando?], significando ellos no discutieron sus resultados con uno a, proporcionando certeza adicional que el encontrar común era validación auténtica de una partícula. [39] Este nivel de pruebas, confirmado independientemente por dos equipos y experimentos separados, resuelve el nivel formal de prueba requerido anunciar un descubrimiento confirmado. La CERN ha sido prudente, e indicado solamente que la nueva partícula es "constante con" el bosón de Higgs, pero los científicos no lo han identificado positivamente como siendo el bosón de Higgs, hasta que finalice la colección de datos y el análisis adicionales. [1] Esta invitación significa que la demostración de las observaciones el bosón nuevamente descubierto podría ser un bosón de Higgs, y es creído extensamente por los científicos para ser muy probable ser un bosón de Higgs, pero el estudio adicional de esta partícula, ahora que se prueba su existencia, todavía será requerido para colocar más allá duda la pregunta si la partícula de hecho esté confirmada como bosón de Higgs.
Frente
Frente
Atrás
Atrás
Frente Entero
Frente Entero
Atrás Entero
Atrás Entero
Área segura¿qué es esto?
Borde de productos
Zona de impresión

Sobre el producto

Leer más ...

Sobre el diseño

Partícula de dios - bosón de Higgs y el modelo est
El bosón de Higgs o la partícula de Higgs es una partícula elemental propuesta en el modelo estándar de la física de partícula. El bosón de Higgs se nombra después de Peter Higgs que, junto con dos otros equipos, propuso el mecanismo que sugirió tal partícula en 1964. [4] [5] [6] la existencia de un campo de Higgs y de su bosón asociado de Higgs sería la más simple [7] de varios métodos explicar porqué algunas otras partículas elementales tienen Massachusetts según esta teoría, ciertas partículas elementales [nota 2] obtiene la masa obrando recíprocamente con el campo de Higgs que tiene fuerza no nula por todas partes, incluso en espacio de otra manera vacío. La excitación posible más pequeña del bosón- de Higgs de esto campo-es predicha para existir por la misma teoría, y que ésta sería perceptible, ha sido la blanco de una búsqueda larga en la física de partícula. Una de las metas fundamentales del Collider grande del Hadron (LHC) en la CERN en Ginebra, Suiza- la mayoría del acelerador de partícula potente y uno de los instrumentos científicos más complicados construir-era nunca probar la existencia del bosón de Higgs y medir sus propiedades que permitirían que los físicos confirmaran esta piedra angular de la teoría moderna. Según el modelo estándar, la partícula de Higgs es un bosón, un tipo de partícula que permita que las partículas idénticas múltiples existan en el mismo lugar en el mismo estado de quántum. No tiene ninguna vuelta intrínseca, ninguna carga eléctrica, y ninguna carga de color. Es también muy inestable, decayendo en otras partículas casi inmediatamente. Si el bosón de Higgs fuera mostrado para no existir, otros modelos de "Higgsless" serían considerados. En algunas variantes del modelo estándar puede haber bosones múltiples de Higgs. Debido a su papel posible en producir una propiedad fundamental de partículas elementales, el bosón de Higgs se ha referido como la "partícula de dios" en cultura popular, aunque muchos científicos miren esto como hipérbole. [citación necesaria] El 4 de julio de 2012, CMS y los equipos experimentales del ATLAS en el Collider grande del Hadron anunciaron independientemente que cada uno confirmaron el descubrimiento formal de un bosón previamente desconocido de la masa entre 125-127 GeV/c2, cuyo comportamiento era hasta ahora "constante con" un bosón de Higgs, mientras que añade una nota prudente que datos y el análisis adicionales eran necesarios antes positivamente de identificar la nueva partícula como siendo un bosón de Higgs de un cierto tipo. [corrija] descripción La existencia del bosón de Higgs fue predicha en 1964 para explicar el mecanismo de Higgs (llamado a veces en la literatura el Brout-Englert-Higgs, BEH o Brout-Englert-Higgs-Hagen-Guralnik-Triturar el mecanismo después de que sus proponentes originales [8]) - el mecanismo por el cual algunas partículas elementales son dadas Massachusetts [nota 2] mientras que el mecanismo de Higgs se considera confirmado para existir, la piedra angular del bosón sí mismo-uno de llevar teoría-no habían sido observadas y su existencia era sin confirmar. Su descubrimiento provisional puede validar en julio de 2012 el modelo estándar como esencialmente correcto, pues es la partícula elemental final prevista y requerida por el modelo estándar que todavía no había sido observado vía experimentos de la física de partícula. [9] Las fuentes alternativas del mecanismo de Higgs que no necesitan el bosón de Higgs también son posibles y serían consideradas si se eliminara la existencia del bosón de Higgs. Se conocen como modelos de Higgsless. El bosón de Higgs se nombra después de Peter Higgs, que escribió en 1964 uno de tres papeles innovadores junto al trabajo de Roberto Brout y François Englert y Tom trituraron, cubierta de la C.R. Hagen y de Gerald Guralnik qué ahora se sabe mientras que el mecanismo de Higgs y se describe el campo y el bosón relacionados de Higgs. Técnico, es la excitación del quántum del campo de Higgs, y el valor no nulo del estado de tierra de este campo, que da la masa a las otras partículas elementales, tales como quarks y electrones. El modelo estándar fija totalmente las propiedades del bosón de Higgs, a excepción de su Massachusetts. Se espera que no tenga ninguna vuelta y carga no eléctrica o color, y obra recíprocamente con otras partículas con la interacción débil y el Yukawa-tipo interacciones entre los diversos fermios y el Higgs coloca. Porque el bosón de Higgs es una partícula muy masiva y decae casi inmediatamente cuando está creado, sólo un acelerador de partícula muy de gran energía puede observarla y registrar. Los experimentos para confirmar y para determinar la naturaleza del bosón de Higgs usando el Collider grande del Hadron (LHC) en la CERN comenzaron a principios de 2010, y fueron realizados en Tevatron de Fermilab hasta su cierre a finales de 2011. La consistencia matemática del modelo estándar requiere que cualquier mecanismo capaz de generar las masas de partículas elementales llegue a ser visible en las energías sobre 1,4 TeV; [10] por lo tanto, el LHC (diseñado para chocar dos 7 haces del protón de TeV, pero actualmente corriendo en 4 TeV cada uno) fue construido para contestar a la cuestión de independientemente de si existe el bosón de Higgs. [11] El 4 de julio de 2012, los dos experimentos principales en el LHC (ATLAS y CMS) ambos divulgaron independientemente la existencia confirmada de una partícula previamente desconocida con una masa de cerca de 125 GeV/c2 (cerca de 133 masas del protón, por orden de 10−25 kilogramo), que es "constante con el bosón de Higgs" y creído extensamente para ser el bosón de Higgs. Advirtieron que el trabajo adicional sería necesario confirmar que es de hecho el bosón de Higgs (significado que tiene las propiedades teóricamente previstas del bosón de Higgs y no es una cierta otra partícula previamente desconocida) y, si es así determinar qué versión del modelo estándar mejor apoya. [1] [2] [3] [12] [13] [corrija] descripción general En la física de partícula, las partículas elementales y las fuerzas dan lugar al mundo alrededor de nosotros. Los físicos explican los comportamientos de estas partículas y cómo obran recíprocamente usando el Modelo-uno estándar aceptaron extensamente el marco creído explicar la mayor parte del mundo que vemos alrededor de nosotros. [14] Inicialmente, cuando estos modelos eran desarrollados y probados, parecía que las matemáticas detrás de esos modelos, que eran satisfactorios en las áreas probadas ya, también prohibirían partículas elementales del tener cualquier masa, que mostrara claramente que estos modelos iniciales eran incompletos. En 1964 tres grupos de físicos lanzaron casi simultáneamente los papeles que describían cómo las masas se podrían dar a estas partículas, usando los acercamientos conocidos como fractura de la simetría. Este acercamiento permitió que las partículas obtuvieran una masa, sin la fractura de otras partes de la teoría de la física de partícula que estaban ya razonablemente correctas creído. Esta idea se conocía como el mecanismo de Higgs (no igual que el bosón), y experimentos posteriores confirmaron que tal mecanismo hace existir-pero no podrían mostrar exactamente cómo sucede. La teoría principal y más simple para cómo este efecto ocurre en naturaleza era que si una clase particular de "campo" (conocido como campo de Higgs) sucediera impregnar el espacio, y si podría obrar recíprocamente con las partículas fundamentales de una manera particular, después ésta daría lugar a un mecanismo de Higgs en naturaleza, y por lo tanto crearía alrededor de nosotros el fenómeno que llamamos la "masa". Durante los años 60 y los años 70 el modelo estándar de la física fue desarrollado sobre esta base, e incluyó una predicción y un requisito que para que estas cosas sean verdades, tuvo que haber un bosón-uno sin descubrir del fundamental partícula-como las contrapartes de este campo. Éste sería el bosón de Higgs. Si el bosón de Higgs fue confirmado para existir, pues el modelo estándar sugerido, después los científicos podrían ser satisfechos que el modelo estándar estaba fundamental correcto. Si el bosón de Higgs fuera demostrado no existir, después otras teorías serían consideradas como candidatos en lugar de otro. El modelo estándar también hizo claramente que el bosón de Higgs sería muy difícil de demostrar. Existe para solamente una fracción minúscula segundo antes de romper para arriba en otras partículas-tan rápidamente que no puede estar directamente detectar-y puede ser detectado solamente identificando los resultados de su decaimiento inmediato y analizándolos para mostrarlos fueron creados probablemente de un bosón de Higgs y de una no cierta otra fuente. El Higgs que el bosón requiere tanto energía crear (comparado a muchas otras partículas fundamentales) ese él también requiere un acelerador de partícula masivo crear las colisiones bastante enérgicas para crearlo y para registrar los rastros de su decaimiento. Dado un acelerador conveniente y detectores apropiados, los científicos pueden registrar trillones de las partículas que chocan, analizan los datos para las colisiones probablemente para ser un bosón de Higgs, y después realizan análisis adicional para probar cómo es probablemente que existe la demostración combinada los resultados un bosón de Higgs, y que los resultados no deben apenas chance. Los experimentos a intentar mostrar si el bosón de Higgs hizo o no existió comenzó en los años 80, pero hasta el 2000s podría ser dicho solamente que ciertas áreas eran plausibles, o ser eliminado. En 2008 el Collider grande del Hadron (LHC) fue inaugurado, siendo el acelerador de partícula más potente construido nunca. Fue diseñado especialmente para este experimento, y otras pruebas de la muy-alto-energía del modelo estándar. En 2010 comenzó su papel primario de la investigación: para probar independientemente de si existe el bosón de Higgs. A finales de 2011 dos de los experimentos del LHC comenzaron independientemente a sugerir "indirectas" de una detección del bosón de Higgs alrededor de 125 GeV. En julio de 2012 la CERN anunció [1] prueba del descubrimiento de un bosón con un nivel de energía y de otras propiedades constante con ésos esperados en un bosón de Higgs. El trabajo adicional es necesario para que las pruebas sean consideradas concluyentes (o refutado). Si la partícula nuevamente descubierta es de hecho el bosón de Higgs, la atención dará vuelta a considerar si sus características hacen juego una de las versiones existantes del modelo estándar. Los datos incluyen las pistas que los bosones o las partículas adicionales de la similar-masa se pudieron haber descubierto así como, o en vez de, el Higgs sí mismo de la CERN. Si un diverso bosón fuera confirmado, permitiría que y requeriría el desarrollo de nuevas teorías suplantara el modelo estándar actual. [corrija] historia Los físicos de la partícula estudian la materia hecha de las partículas fundamentales cuyas interacciones son mediadas por las partículas del intercambio conocidas como portadores de la fuerza. Al principio de los años 60 un número de estas partículas habían sido descubiertas o propuestas, junto con las teorías que sugerían cómo se relacionan el uno al otro; sin embargo, incluso las versiones aceptadas tales como la teoría de campo unificado eran sabidas para ser incompletas. Una omisión era que no podrían explicar los orígenes de la masa como propiedad de la materia. El teorema de Goldstone, referente a simetrías continuas dentro de algunas teorías, también aparecía eliminar muchas soluciones obvias. [15] El mecanismo de Higgs es un proceso por el cual los bosones del vector pueden conseguir la masa de resto [nota 2] sin explícitamente la fractura de la invariación del indicador. La oferta para una simetría tan espontánea que rompía el mecanismo fue sugerida originalmente en 1962 por Philip Warren Anderson [16] y convertido en un modelo relativista completo, independientemente y casi simultáneamente, por tres grupos de físicos: por François Englert y Roberto Brout en agosto de 1964; [5] por Peter Higgs en octubre de 1964; [4] y por Gerald Guralnik, la C.R. Hagen, y Tom trituraron (GHK) en noviembre de 1964. [6] Las propiedades del modelo eran consideradas más a fondo por Guralnik en 1965 [17] y por Higgs en 1966. [18] Los papeles mostraron que cuando una teoría del indicador se combina con un campo adicional que rompa espontáneamente al grupo de la simetría, los bosones de indicador pueden adquirir constantemente un Massachusetts finito en 1967, Steven Weinberg y Abdus Salam era el primer para aplicar el mecanismo de Higgs a la fractura de la simetría del electroweak, y mostrado cómo un mecanismo de Higgs se podría incorporar en teoría del electroweak de Sheldon Glashow, [19] [20] [21] en qué se convirtió en el modelo estándar de la física de partícula. Los tres papeles escritos en 1964 eran cada uno reconocido como papeles del jalón durante la celebración del aniversario de las letras físicas 50.as del estudio. [22] Concedieron sus seis autores también al J. 2010 J. Sakurai Prize para la física de partícula teórica para este trabajo. [23] (el conflicto de A también se presentó el mismo año; en caso de Premio Nobel Hasta tres científicos sea elegible, con seis autores acreditados para los papeles. [24]) dos de los tres papeles de PRL (por Higgs y por GHK) contuvieron las ecuaciones para el campo hipotético que eventual se conocería como el campo de Higgs y su quántum hipotético, el bosón de Higgs. El papel subsiguiente 1966 de Higgs mostró el mecanismo del decaimiento del bosón; solamente un bosón masivo puede decaer y decae puede probar el mecanismo. En el papel de Higgs el bosón es masivo, y en una frase cerrada Higgs escribe que "una característica esencial" de la teoría "es la predicción de multiplets incompletos de los bosones del escalar y del vector". En el papel por GHK el bosón es sin masa y desemparejado de los estados masivos. En estudios con fecha de 2009 y 2011, Guralnik indica que en el modelo de GHK el bosón es sin masa solamente en una aproximación más de orden inferior, pero no está conforme a ningún obstáculo y no adquiere la masa en órdenes más altas, y no añade que el papel de GHK era el único para mostrar que no hay bosones sin masa de Goldstone en el modelo y para dar un análisis completo del mecanismo de general Higgs. [25] [26] Además de explicar cómo la masa es adquirida por los bosones del vector, el mecanismo de Higgs también predice el coeficiente entre las masas del bosón de W y del bosón de Z así como sus acoplamientos con uno a y con los quarks y los leptons del modelo estándar. Posteriormente, muchas de estas predicciones han sido verificadas por las medidas exactas realizadas en el LEP y los colliders de SLC, así de forma aplastante confirmar que una cierta clase de mecanismo de Higgs ocurre en naturaleza, [27] solamente la manera exacta por la cual sucede todavía no se ha descubierto. Se espera que los resultados de la búsqueda para el bosón de Higgs proporcionen pruebas sobre cómo esto se observa en naturaleza. [corrija] las propiedades teóricas Artículo principal: Mecanismo de Higgs El modelo estándar predice la existencia de un campo, llamada el campo de Higgs, que tiene una amplitud no nula en su estado de tierra; es decir un valor de expectativa no nulo del vacío. La existencia de esta expectativa no nula del vacío rompe espontáneamente la simetría del indicador del electroweak que a su vez da lugar al mecanismo de Higgs. Es el proceso más simple capaz de dar la masa a los bosones de indicador mientras que sigue siendo compatible con teorías del indicador. [citación necesaria] su quántum sería un bosón escalar, conocido como el bosón de Higgs. [28] En los términos del laico el campo de Higgs era imaginado famoso por el físico David Miller como relacionado con un cuarto por completo de los trabajadores del fiesta político separados uniformemente en un cuarto. [29] [30] una persona anónima que pasa a través de la muchedumbre fácilmente sería como la interacción entre el campo y un fotón sin masa. El primer ministro británico, sin embargo, los paseos alrededor del cuarto reunido por un enjambre de admiradores y estaría más bién la interacción para una partícula que adquiere un Massachusetts finito. En el modelo estándar, el campo de Higgs consiste en el neutral cuatro componentes, dos unos y dos campos componentes cargados. Ambos los componentes y cargado de los campos neutrales son los bosones de Goldstone, que actúan como los componentes longitudinales de la tercero-polarización del W masivo+, Bosones del w, y de Z. El quántum del componente neutral restante corresponde (y se observa teóricamente como) al bosón masivo de Higgs. [31] Puesto que el campo de Higgs es un campo escalar, el bosón de Higgs no tiene ninguna vuelta. El bosón de Higgs es también su propia antipartícula y es CP-uniforme, y tiene carga eléctrica y de color cero. [32] El modelo estándar mínimo no predice la masa del bosón de Higgs. [33] Si esa masa está entre 120 y 180 GeV/c2, después el modelo estándar puede ser válido en las escalas de la energía hasta el final hasta la escala de Planck (GeV 1018). [34] Muchos teóricos esperan que la nueva física más allá del modelo estándar emerja en la TeV-escala, sobre la base de propiedades insatisfactorias del modelo estándar. [citación necesaria] la escala total más alta posible permitida para el bosón de Higgs (o una cierta otra simetría del electroweak que rompe el mecanismo) es 1,4 TeV; más allá de este punto, el modelo estándar llega a ser contrario sin tal mecanismo, porque el unitarity se viola en ciertos procesos de la dispersión. [citación necesaria] En teoría, la masa del bosón de Higgs se puede estimar indirectamente. En el modelo estándar, el bosón de Higgs tiene un número de efectos indirectos; especialmente, Higgs coloca resultado en correcciones minúsculas a las masas de los bosones de W y de Z. Las medidas de precisión de los parámetros del electroweak, tales como el constante de Fermi y las masas de los bosones de W/Z, se pueden utilizar para obligar la masa del Higgs. En julio de 2011, las medidas del electroweak de la precisión nos dicen que la masa del bosón de Higgs es más baja que cerca de 161 GeV/c2 en el nivel de confianza del 95% (CL). Este límite superior aumenta a 185 GeV/c2 al incluir el LEP-2 dirige un límite más bajo de la búsqueda de 114,4 GeV/c2. [27] Estos apremios indirectos confían en la suposición que el modelo estándar está correcto. Puede todavía ser posible descubrir un bosón de Higgs sobre 185 GeV/c2 si es acompañado por otras partículas más allá de ésos previstas por el modelo estándar. [citación necesaria] El modelo estándar mínimo como se describe anteriormente contiene solamente un doblete complejo de Higgs de la isospina; sin embargo, también es posible tener un sector extendido de Higgs con los dobletes o los tríos adicionales. El sector no mínimo de Higgs favorecido por teoría es los modelos del dos-Higgs-doblete (2HDM), que predicen la existencia de un quinteto de partículas escalares: dos bosones neutrales CP-uniformes h0 y H0 de Higgs, un bosón neutral CP-impar A0 de Higgs, y dos cargaron las partículas H± de Higgs. El método dominante para distinguir diversas variaciones de los modelos 2HDM y del SM mínimo implica su acoplamiento y los coeficientes de ramificación del Higgs decaen. El Tipo-Yo supuesto modelo tiene un doblete de Higgs el juntarse arriba y abajo de los quarks, mientras que el segundo doblete no se junta a los quarks. Este modelo tiene dos límites interesantes, en los cuales el Higgs más ligero no se junta a los fermios (fermiophobic) o a los bosones de indicador (indicador-fóbicos). En el 2HDM del Tipo-Ii, un para arriba-tipo quarks de los pares del doblete de Higgs solamente, mientras que el otro solamente abajo-tipo quarks de los pares. Muchas extensiones al modelo estándar, incluyendo el supersymmetry (SUSY), contienen a menudo un sector extendido de Higgs. Muchos modelos supersymmetric predicen que el bosón más ligero de Higgs tendrá una masa solamente levemente sobre los límites experimentales actuales, aproximadamente 120 GeV/c2 o menos. [citación necesaria] el modelo estándar Supersymmetric mínimo pesadamente investigado (MSSM) pertenece a la clase de modelos con un Tipo-Ii sector del dos-Higgs-doblete y se podría eliminar por la observación de un Higgs que pertenece a un Tipo-Yo 2HDM. [corrija] los mecanismos alternativos para la fractura de la simetría del electroweak Artículo principal: Modelo de Higgsless En el año posterior al campo y al bosón de Higgs fueron propuestos, varios modelos alternativos se han propuesto por los cuales el mecanismo de Higgs pudo ser observado. El bosón de Higgs existe en alguno, pero no todo, teorías. Por ejemplo, existe en el modelo estándar y las extensiones tales como el modelo estándar Supersymmetric mínimo con todo no se espera que exista en modelos alternativos tales como tecnicolor. Los modelos que no incluyen un campo de Higgs o un bosón de Higgs se conocen como Higgsless modelan. En estos modelos, dinámica fuertemente que obra recíprocamente bastante que una producción adicional del campo (de Higgs) el valor de expectativa no nulo del vacío que rompe simetría del electroweak. Una lista parcial de estos mecanismos alternativos es: Tecnicolor, [35] una clase de modelos que intenta mímico la dinámica de la gran fuerza como manera de romper simetría del electroweak. Modelos dimensionales adicionales de Higgsless donde el papel del campo de Higgs es desempeñado por el quinto componente del campo del indicador. [36] Modelos de Abbott-Farhi bosones del vector compuesto de W y de Z. [37] La teoría condensada del quark superior en la cual un campo escalar fundamental de Higgs es substituido por un campo compuesto compuso del quark superior y de su antiquark. El modelo de la trenza de las partículas del modelo estándar de Sundance Bilson-Thompson, compatible con gravedad de quántum del lazo y teorías similares. [38] Una meta de los experimentos de LHC y de Tevatron es distinguir entre estos modelos y determinar si existe el bosón de Higgs o no. [corrija] búsqueda experimental Como otras partículas masivas (e.g. el quark superior y los bosones de W y de Z), los bosones de Higgs decaen a otras partículas casi inmediatamente, mucho antes pueden ser observados directamente. Sin embargo, el modelo estándar predice exacto los modos posibles de decaimiento y de sus probabilidades. Esto permite la creación y el decaimiento de un bosón de Higgs que se mostrará por el examen cuidadoso de los productos de decaimiento de colisiones. La búsqueda experimental por lo tanto comenzó en los años 80 con la abertura de los aceleradores de partícula suficientemente potentes a proporcionar las pruebas relacionadas con el bosón de Higgs. Puesto que se esperaba que el bosón de Higgs fuera muy masivo y duro de detectar, y si existió, podría tener cualquier masa en una gama muy amplia, un número de instalaciones muy avanzadas fue requerido eventual para la búsqueda. Éstos incluyeron su decaimiento, si es posible), y proceso y análisis muy potentes de partícula el acelerador y los detectores (para crear los bosones de Higgs y detectar de las granes cantidades de datos, [39] requiriendo instalaciones informáticas mundiales muy grandes. En última instancia sobre 300 trillón (3 x 1014) colisiones de Proton-Proton en el LHC eran analizados en confirmar el descubrimiento de la partícula. [39] Examen incluido técnicas experimentales de una amplia gama de las masas posibles (citadas a menudo en GeV) para estrechar gradualmente abajo el área de la búsqueda y eliminar masas posibles donde estaba análisis inverosímil, estadístico, y operación el Higgs de experimentos múltiples y de equipos para ver si los resultados de todos estaban en el acuerdo. [corrija] exclusión de gamas posibles Antes del año-2000, los datos recopilados en el Collider grande del Electrón-Positrón (LEP) en la CERN habían permitido que un límite más bajo experimental fuera fijado para la masa del bosón de Higgs del modelo estándar de 114,4 GeV/c2 en el nivel de confianza del 95% (CL). El mismo experimento produjo una pequeña cantidad de acontecimientos que podrían ser como resultado de bosones interpretados de Higgs con una masa apenas sobre este corte apagado-alrededor de 115 GeV-pero el número de acontecimientos era escaso para extraer conclusiones definidas. [40] El LEP era en 2000 cerrado debido a la construcción de su sucesor, el Collider grande del Hadron (LHC). Este acercamiento de estrecharse abajo de y de excluir gamas posibles continuó bajo programas de Tevatron y de LHC. [corrija] Tevatron y Collider grande del Hadron La operación completa en el LHC fue retrasada por 14 meses de sus pruebas acertadas iniciales, el 10 de septiembre de 2008, hasta mediados de noviembre de 2009, [41] [42] siguiendo un imán apaga acontecimiento nueve días después de sus pruebas inaugurales que dañaron sobre 50 imanes superconductores y contaminaron el sistema del vacío. [43] El amortiguamiento fue remontado a una conexión eléctrica culpable y las reparaciones tardaron varios meses; [44] [45] la detección de falta eléctrica y los sistemas de apagar-dirección del rapid también fueron aumentados. En el Fermilab Tevatron, había también experimentos en curso que buscaban para el bosón de Higgs. En julio de 2010, los datos combinados de experimentos de CDF y de DØ en el Tevatron eran suficientes excluir el bosón de Higgs en la gama 158-175 GeV/c2 en el CL del 95%. [46] [47] resultados preliminares ampliaron en julio de 2011 la región excluida a la gama 156-177 GeV/c2 en el CL del 95%. [48] La colección de datos y el análisis en busca de Higgs se intensificaron a partir del 30 de marzo de 2010 cuando el LHC comenzó a actuar en 3,5 TeV. [49] Los resultados del preliminar de los experimentos del ATLAS y de CMS en el LHC excluyeron en julio de 2011 un bosón de Higgs del modelo estándar en la gama total 155-190 GeV/c2 [50] y 149-206 GeV/c2, [51] respectivamente, en el CL del 95%. Todos los intervalos de confianza antedichos fueron derivados usando el método de CLs. En diciembre de 2011 la búsqueda se había estrechado a la región aproximada 115-130 GeV, con un foco específico alrededor de 125 GeV, donde los experimentos del ATLAS y de CMS habían divulgado independientemente un exceso de acontecimientos, [52] [53] significando que más altamente el número que previsto de modelos de partícula compatibles con el decaimiento de un bosón de Higgs fue detectado en esta gama de la energía. Los datos eran escasos para mostrar independientemente de si estos excesos eran debido a las fluctuaciones del fondo (es decir ocasión al azar u otra las causas), y su significación estadística no era bastante grande extraer conclusiones con todo o aún formalmente a la cuenta como "observación", pero el hecho de que dos experimentos independientes tuvieran ambos excesos mostrados aproximadamente la misma masa llevó al considerable entusiasmo en la comunidad de la física de partícula. [54] El 22 de diciembre de 2011, la colaboración de DØ también divulgó limitaciones en el bosón de Higgs dentro del modelo estándar Supersymmetric mínimo, una extensión al modelo estándar. las colisiones del Proton-antiprotón (pp) con una energía centro de masa de TeV 1,96 habían permitido que establecieran un límite superior para la producción del bosón de Higgs dentro de MSSM que se extendía a partir del 90 a 300 GeV, y excluyendo el tanβ > 20-30 para las masas del bosón de Higgs debajo de 180 GeV (el tanβ es el coeficiente de los dos valores de expectativa del vacío del doblete de Higgs). [55] A finales de diciembre de 2011, por lo tanto se esperaba extensamente que el LHC proporcione suficientes datos a excluye o confirma la existencia del bosón de Higgs del modelo estándar a finales de 2012, cuando sus datos 2012 de la colisión (en las energías de 8 TeV) habían sido examinados. [56] Las actualizaciones de los dos equipos de LHC continuaron durante la primera parte de 2012, con los datos provisionales de diciembre de 2011 que eran confirmados y desarrollados en gran parte más lejos. [57] [58] [59] actualizaciones estaban también disponibles del equipo que analizaba los datos finales del Tevatron. [60] Todos los éstos continuos para destacar y para estrechar abajo la región de 125 GeV como mostrar características interesantes. El 2 de julio de 2012, la colaboración del ATLAS publicó análisis adicionales de sus 2011 datos, excepto gamas de la masa del bosón de 111,4 GeV a 116,6 GeV, a 119,4 GeV a 122,1 GeV, y a 129,2 GeV a 541 GeV. Observaron un exceso de acontecimientos correspondiente a las hipótesis de la masa del bosón de Higgs alrededor de 126 GeV con una significación local de la sigma 2,9. [61] La misma fecha, las colaboraciones de DØ y de CDF anunciaron el análisis adicional que aumentó su confianza. La significación de los excesos en las energías entre 115-140 GeV ahora fue cuantificada como 2,9 desviaciones estándar, correspondiente a un 1 en la probabilidad 550 de ser debido a una fluctuación estadística. Sin embargo, esto todavía faltó la confianza de la sigma 5, por lo tanto los resultados de los experimentos de LHC eran necesarios establecer un descubrimiento. Excluyeron las gamas totales de Higgs en 100-103 y 147-180 GeV. [62] [63] [corrija] descubrimiento del nuevo bosón El 22 de junio de 2012 la CERN anunció un seminario próximo que cubría los resultados provisionales para 2012, [65] [66] y las rumores comenzaron poco tiempo después a separarse en los medios que ésta incluiría una invitación importante, pero era confuso si esto sería una señal más fuerte o un descubrimiento formal. [67] [68] el 4 de julio de 2012 CMS anunció el descubrimiento de un bosón previamente desconocido con el ± 0,6 GeV/c2 [2] de la masa 125,3 [64] y del ATLAS de un bosón con la masa 126,5 GeV/c2. [3] [69] usando el análisis combinado de dos tipos de la interacción (conocidos como "canales "), ambos experimentos alcanzaron una significación local de la sigma 5 - o menos que un 1 en un millón ocasiones del error. Cuando los canales adicionales fueron tenidos en cuenta, la significación de CMS era la sigma 4,9. [2] Los dos equipos habían sido trabajo "cegados" de uno a por algún tiempo [cuando?], significando ellos no discutieron sus resultados con uno a, proporcionando certeza adicional que el encontrar común era validación auténtica de una partícula. [39] Este nivel de pruebas, confirmado independientemente por dos equipos y experimentos separados, resuelve el nivel formal de prueba requerido anunciar un descubrimiento confirmado. La CERN ha sido prudente, e indicado solamente que la nueva partícula es "constante con" el bosón de Higgs, pero los científicos no lo han identificado positivamente como siendo el bosón de Higgs, hasta que finalice la colección de datos y el análisis adicionales. [1] Esta invitación significa que la demostración de las observaciones el bosón nuevamente descubierto podría ser un bosón de Higgs, y es creído extensamente por los científicos para ser muy probable ser un bosón de Higgs, pero el estudio adicional de esta partícula, ahora que se prueba su existencia, todavía será requerido para colocar más allá duda la pregunta si la partícula de hecho esté confirmada como bosón de Higgs.
Leer más ...
Creado Por TShirtsByTheSmile :
 Reportar infracción

No podemos seguir adelante hasta que corrijas los errores a continuación.

Traducido por robots.(Ver idioma original)  (¿Qué?)

Partícula de dios - bosón de Higgs y el modelo est Camisetas

$23.95
por camiseta
Tamaño:
Cantidad:
El valor que ha especificado no es válido.
En Stock Se enviará mañana 100% Satisfacción Sin Costos Adicionales No Hay Pedidos Mínimos Calidad Alta Devoluciones Acceptadas
Lo quiero
El valor que ha especificado no es válido.
Tambien agrega a:
Agregar a lista de deseo
Me gusta
Ayúdanos a personalizar tu experiencia de compra indicándonos lo que te gusta. (más información)
Comparte
Comparte esta imagen en un blog, en un sitio web o con tus amigos.
Pautas de contenido aceptable
Guardando tu diseño...
Sólo $2.00 más en Camiseta de American Apparel de mujer en tallas grandes
Color:
Estilo:
$23.95
$28.95
$29.95
$27.95

Más Accesorios Esenciales

Opiniones

No hay comentarios de este producto todavía.
5 estrella:
0
4 estrella:
0
3 estrella:
0
2 estrella:
0
1 estrella:
0
¿Has comprado este producto?  Cuéntanos tu opinión.

Comentarios

Aún no hay comentarios.

Información adicional

Identificación del producto: 235946220682032269
Fabricado en 12/10/2012 1:56 AM
Calificación G Reportar infracción